平面的包絡
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(1)
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其中 
是波在方向 
(即，
、 
和 
是方向餘弦) 上的傳播速度，被稱為給定介質的波面（Love 1944，第 299 頁）。
在各向同性介質中，
與 
、
和 
無關，由下式給出
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(2)
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其中 
是介質密度，
和 
是所謂的固體的拉梅常數。然後，波面是雙葉的，兩個葉片都是球體（Love 1944，第 299 頁）。
在各向異性的情況下，曲面由三個葉片組成，對應於 
的值，這些值是以下方程的根
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(3)
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其中 
是 
、
和 
的函式，以應變能函式的係數表示（Christoffel 1877，Love 1944，第 299 頁）。Green（1839）表明，對於允許純橫向平面波傳播的彈性固體的最一般情況，波面由一個球面和兩個葉片組成，這兩個葉片是平面（1）的包絡，並受以下條件約束
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(4)
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其中 
、
和 
是曲面的特徵常數。這兩個葉片對應於所謂的菲涅耳波面（Love 1944，第 299 頁）。
上面的影像顯示了具有特定彈性引數的菲涅耳波面的兩個葉片 (JavaView)。
von Seggern（1993，第 304 頁）將菲涅耳彈性曲面定義為由下式給出的四次曲面
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(5)
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其中
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(6)
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儘管這似乎與 Love（1944）和 JavaView 網站上描述的曲面不同。
